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Cours/PartieA/CHAPA1-Stabilite_des_systemes_lineaires.tex

@@ -0,0 +1,28 @@
+\section*{\centering Chapitre A1 : Stabilité des systèmes linéaires}
+\begin{enumerate}[label=\arabic{enumi} - , left=0pt, itemsep=1em] % Personnalisation de la numérotation
+    \item Donner la définition d'un système linéaire. \par
+    \begin{solution}
+          un système linéaire vérifie le principe de superposition
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la fonction de transfert opérationnelle et harmonique d'un système linéaire. \par
+    \begin{solution}
+          \[ H(P) = \frac{N_o + N_1p + N_2P^2 + ... }{D_o + D_1p + D_2P^2 + ... }\]
+          \[ H(jw) = \frac{N_o + N_1jw + N_2jw^2 + ... }{D_o + D_1jw + D_2jw^2 + ... }\]
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'equation différentielle d'un système linéaire. \par
+    \begin{solution}
+          \[ D_os+D_1 \frac{ds}{dt} + D_2 \frac{ds^2}{dt^2} + ... = N_oe + N_1\frac{de}{dt} + N_2\frac{de^2}{dt^2}\]
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la définition du principe de stabilité. \par
+    \begin{solution}
+        Un système linéaire est stable si le signal de sortie ne diverge pas si on injecte un signal d'entrée borné
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la condition de stabilité d'un système linéaire ( grâce à sa fonction de transfert). \par
+    \begin{solution}
+        Un système linéaire est stable si $D_o$, $D_1$ et $D_2$ sont de même signe, quelque soit le signe de  $\Delta$
+    \end{solution}
+\end{enumerate}

Cours/PartieA/CHAPA2-Retroaction.tex

@@ -0,0 +1,102 @@
+\section*{\centering Chapitre A2 : Rétroaction}
+\begin{enumerate}[label=\arabic{enumi} - , left=0pt, itemsep=1em] % Personnalisation de la numérotation
+    \item Donner la définition d'un amplificateur idéal de tension. \par
+    \begin{solution}
+          un amplificateur de tension idéal est un système electronique qui augmente la tension d'un signal electrique. À ce moment, il va définir plus de puissance en sortie qu'en entrée et il va être alimenté. 
+    \end{solution}
+
+
+    \item Donner les caractéristiques d'un amplificateur idéal. \par
+    \begin{solution}\\
+        $Z_e = \infty$\\
+        $Z_s = 0$
+    \end{solution}
+
+    \item Donner le schéma d'un ALI idéal de tension. \par
+    \begin{solution}\\
+        Cf cours I.1
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la caractéristiques de transfert statique et donner ses valeurs en régime linéaire et saturé. \par
+    \begin{solution}\\
+        Cf cours I.4 \\
+        régime linéaire : s = $\nu_0 \times \epsilon$ \\
+        régime saturé : s = $\pm V_{sat}$
+    \end{solution}
+
+    \item Donner le gain caractéristique d'un ALI. \par
+    \begin{solution}\\
+        Gain : $\sim 10^5$
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'impédance d'entée d'un ALI. \par
+    \begin{solution}\\
+        impédance : $> 1 M \Omega$
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'impédance de sortie d'un ALI. \par
+    \begin{solution}\\
+        impédance : $< 0.1 \nu A$
+    \end{solution}
+
+    \item Donner les caractéristiques d'un amplificateur idéal en régime linéaire. \par
+    \begin{solution}\\
+        $Z_e = \infty$\\
+        $Z_s = 0$\\
+        $i^+ = i^- = 0$
+    \end{solution}
+
+    \item Donner le schéma du montage, le schéma fonctionnel et la fonction de transfert d'un amplificateur non inverseur. \par
+    \begin{solution}\\
+        Cf cours II.2
+    \end{solution}
+
+
+    \item Donner le schéma du montage et la fonction de transfert d'un comparateur à hystérésis inverseur. \par
+    \begin{solution}\\
+        Cf cours II.3
+    \end{solution}
+
+    \item Donner les liens entre le bouclage et le régime de l'ALI. \par
+    \begin{solution}\\
+        - Bouclage entre $E^-$ et S le montage fonctionne probablement en régime linéaire\\
+        - bouclage entre $E^+$ ou si il n'y a pas de bouclage entre $E^-$ et S, le montage fonctionne forcément en régime saturé\\
+        - Bouclage entre $E^-$ et S et $E^+$ et S, le bouclage fonctionne probablement en régimé linéaire.
+
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la valeur du gain, de $\nu_o$ et de la tension differentielle $\epsilon$ d'un ALI idéal de gain $\infty$ en régime linéaire \par
+    \begin{solution}\\
+        Gain : $\infty$\\
+        $\nu_o$ : $\infty$\\
+        $\epsilon$ : 0
+
+    \end{solution}
+
+    \item Donner le schéma du montage et la relation entre e et s d'un amplificateur non inverseur de gain  $\infty$  en régime linéaire. \par
+    \begin{solution}\\
+        Cf cours III.3
+    \end{solution}
+
+    \item Donner le schéma du montage et la relation entre e et s d'un amplificateur inverseur de gain  $\infty$ en régime linéaire. \par
+    \begin{solution}\\
+        Cf cours III.4
+    \end{solution}
+
+    \item  $\textbf{Démonstration :}$ Donner le schéma du montage et les conditions d'un comparateur simple de gain  $\infty$ en régime saturé \par
+    \begin{solution}
+        Cf cours IV.2
+    \end{solution}
+
+    \item  $\textbf{Démonstration :}$ Donner le schéma du montage et les conditions d'un comparateur à hystérésis inverseur de gain  $\infty$ en régime saturé \par
+    \begin{solution}
+        Cf cours IV.3
+    \end{solution}
+
+    \item  $\textbf{Démonstration :}$ Donner le schéma du montage et les conditions d'un comparateur à hystérésis non inverseur de gain  $\infty$ en régime saturé \par
+    \begin{solution}
+        Cf TD ex5
+    \end{solution}
+
+\end{enumerate}
+

Cours/PartieA/CHAPA3-Oscillateurs.tex

@@ -0,0 +1,25 @@
+\section*{\centering Chapitre A3 : Oscillateurs}
+\begin{enumerate}[label=\arabic{enumi} - , left=0pt, itemsep=1em] % Personnalisation de la numérotation
+
+    \item Donner la définition d'un Oscillateur. \par
+    \begin{solution}
+          Un Oscillateur est un circuit electrique qui délivre en sortie une tension periodique sans tension d'entrée. Il doit 
+          être composé d'un élément actif : un ALI et d'un élément non-linéaire pour bloquer les oscillations
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la condition de Barkhauseur. \par
+    \begin{solution} \\
+        AB = 1\\
+        A : Bloc d'action \\
+        B : bloc de réaction\\
+        Cf cours I.1.C
+    \end{solution}
+
+    \item Donner les origines de la petite tension initiale qui permet de démarrer l'oscillateur. \par
+    \begin{solution} \\
+        - Tensions parasites de l'ALI ( soudures, offset de l'ALI, courrants de polarisation)
+    \end{solution}
+
+\end{enumerate}
+
+

Cours/PartieB/CHAPB2-Circulation _du_champ_electrostatique.tex

@@ -0,0 +1,89 @@
+\section*{\centering Chapitre B2 : Circulation du champ electrostatique}
+\begin{enumerate}[label=\arabic{enumi} - , left=0pt, itemsep=1em] % Personnalisation de la numérotation
+
+    \item Donner l'expression de l'energie potencielle de la charge ponctuelle q en intéraction abec la charge ponctuelle $q_o$. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[ Ep = \frac{1}{4 \pi \epsilon_o} \times \frac{q_o q}{r} + cste\]
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'expression de l'energie potencielle de la charge ponctuelle q pour une distribution de charge continue. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[ Ep = \frac{q}{4 \pi \epsilon_o} \times \int_{P \epsilon Distrib} \frac{dq(P)}{PM} + cste\]
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la définition d'un potenciel electrostatique. \par
+    \begin{solution} \\
+        Le potenciel V au point M est tel que si on y place une charge q, elle va acquérir une énergie potencielle proportionnelle à q.
+        Le point M rend compte de cette propriété en introduisant le scalaire : le potenciel electrostatique V(M)
+    \end{solution}
+
+
+    \item Donner l'expression de Ep en fonction de V(M). \par
+    \begin{solution} \\
+        Ep = qV(M)
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'expression du potenciel electrostatique au point M de la charge ponctuelle $q_o$ située en O.\par
+    \begin{solution} \\
+        \[ V(M) = \frac{q}{4 \pi \epsilon_o} \times \sum_i \frac{q_i}{P_iM} + cste\]
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'expression du potenciel electrostatique au point M de la charge q pour une distribution de charge ponctuelles continue $q_i$ en $P_i$. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[ V(M) = \frac{1}{4 \pi \epsilon_o} \times \frac{q_o}{r} + cste\]
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'expression du potenciel electrostatique de la charge ponctuelle q pour une distribution de charge continue. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[ Ep = \frac{1}{4 \pi \epsilon_o} \times \int_{P \epsilon Distrib} \frac{dq(P)}{PM} + cste\]
+    \end{solution}
+
+    \item Donner le domaine de définition et de continuité du potenciel electrostatique V(M). \par
+    \begin{solution} \\
+        V(M) est continu et défini en tout point, sauf sur une distribution de charge linéïque et sur une charge ponctuelle.
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'expression de la circulation du champ $\vec{a}$ le long d'une courbe orienté $\Gamma$. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[ \mathcal{C} (M) = \int_{M \epsilon \Gamma} \vec{a}(M) \cdot \vec{dOM} \]
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'expression de la circulation du champ $\vec{a}$ le long d'un contour fermé $\Gamma$. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[ \mathcal{C} (M) = \oint_{M \epsilon \Gamma} \vec{a}(M) \cdot \vec{dOM} \]
+    \end{solution}
+
+    \item  $\textbf{Démonstration :}$ Etablir que $\vec{E} \cdot \vec{dOM} = -dV$.\par
+    \begin{solution}
+         Voir démo II.b
+
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la propriété fondamentale du champ $\vec{E}$. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[\oint_{M \epsilon \Gamma} \vec{E}(M) \cdot \vec{dOM} = 0 \]\\
+        On dit que $\vec{E}$ est à circulation conservative
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la définition d'une surface équipotencielle. \par
+    \begin{solution} \\
+        c'est une surface où V=cste ( potenciel constant)
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la définition de ligne de champ. \par
+    \begin{solution} \\
+        les lignes de champ sont des lignes $\perp$ aux surfaces équipotencielles
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'expression du champ E en fonction du gradient. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[ E = - \vec{grad} V \]\\
+        "la force E dérive d'un potenciel"
+    \end{solution}
+
+    \item Donner l'expression de la force F en fonction du gradient. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[ F = - \vec{grad} Ep \]\\
+        "la force F dérive d'une Ep"
+    \end{solution}
+\end{enumerate}

Cours/PartieB/CHAPB3-Flux_du_champ_electrostatique.tex

@@ -0,0 +1,44 @@
+\section*{\centering Chapitre B3 : Flux du champ electrostatique}
+\begin{enumerate}[label=\arabic{enumi} - , left=0pt, itemsep=1em] % Personnalisation de la numérotation
+
+    \item Donner l'expression du flux d'un champ de vecteur. \par
+    \begin{solution} \\
+        \[ \phi ( \vec{a}) = \int_{M \epsilon S} \vec{a}(M) \cdot \vec{ds}\]
+    \end{solution}
+
+    \item Donner la définition d'une surface fermée. \par
+    \begin{solution} \\
+        Une surface fermée délimite un volume intérieur d'un volume exterieur 
+    \end{solution}
+
+    \item Énoncer le théorème de Gauss. \par
+    \begin{solution} \\
+        Le théorème de Gauss généralise l'expression du flux pour n'importe quelle charge $Q_{int}$ à l'interieur de n'importe quelle surface fermée S\\
+        \[ \phi(\vec{E}) = \oint \vec{E}(M) \cdot \vec{ds} = \frac{Qint}{\epsilon_o}\]
+    \end{solution}
+
+    \item $\textbf{Démonstration :}$ Etablir l’expression du champ électrostatique généré en tout point de l’espace par une
+    sphère de rayon R portant une densité volumique de charge $\rho$ uniforme. \par
+    \begin{solution} \\
+        Cf cours III.2
+    \end{solution}
+
+    \item $\textbf{Démonstration :}$ Etablir l’expression, en tout point de l’espace, du champ électrostatique généré par un
+    plan infini portant une charge surfacique uniforme, de densité $\sigma$. \par
+    \begin{solution} \\
+        Cf cours III.4
+    \end{solution}
+
+    \item $\textbf{Démonstration :}$ Rappeler l’expression du champ électrostatique généré par un plan infini portant une
+    charge surfacique uniforme, de densité $\sigma$ ; puis établir l’expression du champ
+    électrostatique à l’intérieur d’un condensateur plan, et de la capacité du condensateur. $\sigma$. \par
+    \begin{solution} \\
+        Cf cours III.4 et III.4.a
+    \end{solution}
+
+    \item $\textbf{Démonstration :}$ Etablir l’expression du champ électrostatique généré en tout point de l’espace par un
+    cylindre infini, de rayon R, portant une charge volumique uniforme, de densité $\rho $ \par
+    \begin{solution} \\
+        Cf TD 6.1
+    \end{solution}
+\end{enumerate}

Output/QCphysique.tex

@@ -8,6 +8,7 @@
 \usepackage{ifthen}   
 \usepackage{subfiles} 
 \usepackage[top=2cm, bottom=1.5cm, left=1.5cm, right=1.5cm]{geometry}
+\usepackage{tikz}
 \newboolean{showsolutions}
 \setboolean{showsolutions}{True}
 
@@ -27,9 +28,16 @@
 \newpage
 
 %Affichage des questions de cours
+\section*{\centering\huge Partie A : Electronique}
+\subfile{../Cours/PartieA/CHAPA1-Stabilite_des_systemes_lineaires.tex}
+\subfile{../Cours/PartieA/CHAPA2-Retroaction.tex}
+
+\subfile{../Cours/PartieA/CHAPA3-Oscillateurs.tex}
 % Partie B 
 \section*{\centering\huge Partie B : Electronique et electromagnétisme} 
 \subfile{../Cours/PartieB/CHAPB1-Le_champ_electrostatique}
+\subfile{../Cours/PartieB/CHAPB2-Circulation _du_champ_electrostatique.tex}
+\subfile{../Cours/PartieB/CHAPB3-Flux_du_champ_electrostatique.tex}
 \subfile{../Cours/PartieB/CHAPB4-Le_champ_magnetostatique}
 % Partie C
 \section*{\centering\huge Partie C : Thermodynamique et mécanique des fluides appliquées aux machines thermiques}